Terahertz gradyan meta yüzeylerine genel bakış
Metamalzemeler, yeni bir tür üç boyutlu periyodik yapay elektromanyetik malzemeler olup, genellikle metal / orta veya tüm ortamlardan oluşur.Mikrodalga ve terahertz bantlarında, dalga boyunun birim yapısının rezonans etkisi ve elektromanyetik dalgaların elektrik veya manyetik alanı nedeniyle, bu Elektromanyetik dalgaları manipüle etme özel yeteneği, mükemmel soğurucular, gizlilik ve saçılma azaltma gibi son on yılda kapsamlı bir şekilde incelenmiştir. Ancak mikro-nano ölçekte metamalzemelerin uygulanması, üç boyutlu üretimdeki yüksek kayıp ve zorluklar nedeniyle engellenmekte ve sınırlandırılmaktadır. Meta yüzeyler, alt dalga boyu kalınlığına sahip iki boyutlu düzlemsel metamalzemelerdir.Üç boyutlu metamalzemeler ile karşılaştırıldığında, metasurfler daha küçük fiziksel boyut, kolay imalat ve daha düşük kayıp avantajlarına sahiptir.Bu nedenle birçok uygulama alanında metasurfler yerini alabilir. Daha büyük hacimli üç boyutlu metamalzeme yapısı. Son yıllarda, meta yüzeylerin muazzam uygulama potansiyeli, polarizasyon dönüştürücüleri, düz lensler, vorteks faz plakaları, dijital olarak kodlanmış meta yüzeyler ve holografik görüntüleme dahil olmak üzere tüm dünyadaki araştırmacıların ilgisini çekmiştir.
Elektromanyetik dalgaların dalga cephesinin ayarlanabilirliği, fazının ayarlanmasında yatmaktadır Fermat ilkesine göre, elektromanyetik dalgaların geçişi, fazın yayılma yolu boyunca kümülatif etkisidir. Bu nedenle, dalga cephesini kontrol etmek için kullanılan geleneksel optik elemanlar, faz birikimini sağlamak için uzamsal olarak değişen bir kırılma indisi veya genel geometrisinde bir değişiklik gerektirir. Bununla birlikte, doğal malzemelerin sınırlı geçirgenliği nedeniyle, eğimli yüzeyler genellikle bunu başarmak için kullanılır (büyük boyutu, ağır ağırlığı ve karmaşık tasarım süreci nedeniyle) ve bu, modern elektro-optik sistem entegrasyonu ve minyatürleştirme için artan talebin önünde bir engel haline gelmiştir. Bu nedenle, mikro-nano ölçekte elektromanyetik dalgaların faz kontrolünün gerçekleştirilmesi, modern optik ve mikro-nano optiğin gelişiminin anahtarı haline gelmiştir.
Gradyan metasurface, olay elektromanyetik dalgayı ve ihmal edilebilir kalınlığa sahip periyodik hücre dizisini bir rezonans tepkisi oluşturabilen ve gelen dalganın fazını aniden değiştirebilen bir alt dalga boyu yapısını ifade eder. Faz gradyanı değişikliklerine dayanan bu tür metas yüzeyler, metasurf arayüzünde yansıyan veya iletilen dalgaların yayılma yönünün anormal kırılmasına veya sapmasına neden olabilir. 2011 yılında, CAPASSO F ve Harvard Üniversitesi'ndeki diğerleri genelleştirilmiş Snell yasasını ortaya attılar ve buna karşılık gelen teorik türetmeyi, elektromanyetik dalgaları düzenlemek için faz süreksizliği yeteneği çalışmasında verdiler ve "Science" dergisinde yayınladılar. İlk yıllarda, ışık dalgası bandındaki anormal kırılma ve yansıma, geleneksel Snell'in kırılma ve yansıma yasası ile açıklanamazdı. Profesör CAPASSO F ekibi, geleneksel Snell yasasını kavram ve uygulama perspektifinden genişletmiştir.Bu genişletilmiş yasa, yalnızca elektromanyetik dalgaların anormal emisyonu için mükemmel bir açıklama sağlamakla kalmaz, aynı zamanda elektromanyetik dalga ön kontrolü alanını da sağlar. Yeni düşünce tarzı, elektromanyetik dalga kontrol cihazlarının ve düzlemsel terahertz optik cihazlarının uygulanması için yeni bir yol açtı.
Bu makale gradyan meta yüzeyler alanındaki birkaç tipik önemli cihazı, meta yüzeylerin faz kontrol tasarım yönteminden başlayarak özetlemektedir, ilgili ilkelerini ve uygulamalarını özetlemektedir ve ardından bir sonraki adımda meta yüzeylerin geliştirilmesini ve uygulanmasını dört gözle beklemektedir.
1 İlkeye giriş
1.1 Genelleştirilmiş Snell Yasası
2011 yılında Profesör CAPASSO F ekibi ilk kez iki medyanın arayüzünde ani bir faz kayması başlattı.Tek boyutlu bir perspektiften anormal kırılma ve Fermat prensibine dayalı yansımanın türetilmesi verildi ve genelleştirilmiş Snell yasası önerildi. İki ortamın arayüzünde oluşan ultra ince metasurface, gelen dalga için doğrusal bir faz mutasyonu gradyanı sağlayacak ve böylece Şekil 1'de gösterildiği gibi, konuma bağlı bir faz kayması (x) ortaya çıkaracaktır.
Elektromanyetik dalgaların olay açısı i dikkate alındığında, iki anormal yansıma ve kırılma yasası şu şekilde yazılabilir:
1.2 Pancharatnam-Berry fazı
Metasurfun fazı veya genliği, hücre yapısının geometrisindeki değişikliklere göre değiştirilebilir Pancharatnam-Berry fazı (PB fazı), Şekil 2'de gösterildiği gibi, hücre yapısının yön açısını aynı geometri ile ayarlayarak faz kontrolünü ifade eder. Gösterildi. Normal elektromanyetik dalgaların gelişi altında, dairesel polarize dalganın (CP) polarizasyon yönü mikro yapının iki ana ekseni boyunca olduğunda, x ekseni başlangıç ekseni olarak kullanılır.Mikroyapı açısıyla döndüğünde, giden dalga bir faz artışına sahip olacaktır. (± i · 2) ve giden dalganın kiralitesi, orijinal gelen dalganınkinin tersidir. Bu nedenle, mikro yapının merkezi etrafında dönme yöntemi, 2-faz kaymasının tam kapsamını etkili bir şekilde karşılayabilir ve faz modülasyon yöntemi, elektromanyetik dalgaların düzenlenmesini etkili bir şekilde gerçekleştirebilir.
2 Ultra yüzey cihazları ve uygulamaları
2.1 Programlanabilir dijital meta yüzey
Bilgi meta yüzeyine ilişkin mevcut araştırma, Tablo 1'de gösterildiği gibi temel olarak üç kategori içermektedir. Geleneksel meta yüzeyleri (simüle edilmiş meta yüzeyler) tanımlamak için sürekli ortam parametreleri kullanılabilir.Bu makro-tek tip tanımlama yöntemi tamamen eşdeğer olamaz. 2014 yılında, "kodlanmış hiper yüzey" ve "programlanabilir hiper yüzey" gibi yeni kavramlar arka arkaya önerildi. Profesör Cui Tiejun'un ekibi dijital kontrol yöntemlerini benimsedi. 0 ° faz yanıtlı mikro birim, "0" ikili dijital durumu simüle etti ve 180 ° "1" dijital duruma karşılık gelir, elektromanyetik dalgaların dijital kontrolünü gerçekleştirir.
Geleneksel meta yüzey ile karşılaştırıldığında, dijital kodlu meta yüzey, Şekil 3'te gösterildiği gibi tasarımda büyük bir avantaja sahiptir. Elektromanyetik dalga kontrolü alanında tasarımı basittir ve çalışması esnektir.
2.1.1 İzotropik kodlama meta yüzeyi
Kodlamada üst yüzeyin düzenlenmesi aşamalı dizi teorisine benzer: üst yüzey hücrelere bölünür (M × M), "0" veya "1" i temsil eden dijital kod her hücreye doldurulur ve dizinin yönlülük katsayısı Şu şekilde yazılabilir:
Şu anda, ikili iki durumlu kodlama yöntemi tasarımda en basit olanıdır ve çoğu yansıtıcıdır.İzotropik meta yüzey polarizasyona karşı duyarsız olduğu için saçılmanın azaltılmasında yaygın olarak kullanılmaktadır. 2015 yılında, Profesör Cui Tiejun'un araştırma grubu, Şekil 4 (a) 'da gösterildiği gibi, halka şeklindeki bir yapıya dayanan 1 bitlik yansıtıcı kodlama meta yüzeyini önerdi. Şekil 4 (b), 0.4-1.8 THz geniş frekans bandında, kodlanmış "1" ve "0" yansımalar arasında yaklaşık 180 ° 'lik bir faz farkı elde etmenin mümkün olduğunu göstermektedir.
Bu tür 1-bit yansıtıcı kodlama metasurayı 0.80 ~ 1.4 THz geniş bir frekans aralığındadır, yansıtma -10 dB'den azdır ve gelen dalganın polarizasyonuna duyarlı değildir ve terahertz dalgalarının geniş frekans aralığında uzamsal dağınık yansımayı gerçekleştirir. İndirgeme alanında büyük bir rol oynar.
Terahertz bandında, geniş bir aralık ve çok sayıda açı ile elektromanyetik ışınların düzenlenmesi, çok bitli kodlama gerektirir Şekil 5 (a), bir kare halka çentik yapısına sahip yeni bir 2-bit yansıtıcı kodlama meta yüzeyini gösterir. Yapı simetriktir ve olay dalgalarını farklı polarizasyon yönlerinde uzaydaki çeşitli konumlara yansıtabilir.Bu çok bitli kodlama yöntemi enerji dağılımını etkili bir şekilde dağıtabilir ve terahertz dalga dağınık yansıması için etkili kontrol sağlayabilir. yol.
2.1.2 Anizotropik olarak kodlanmış meta yüzey
2016 yılında, anizotropik olarak kodlanmış başka bir elektromanyetik dalga kontrol yöntemi önerildi.Farklı polarizasyon yönleri, Şekil 6'da gösterildiği gibi farklı işlevlere sahip farklı faz dağılımları, yani ışın kontrol modları üretir.
Mikro birim, dambıl biçimli ve kare plakalı yapılardan oluşur.Farklı polarizasyonlar için, yüzeyin faz dağılımı bir ızgara ve ızgara şerit düzenlemesi sunar. X polarizasyonu altında, gelen dalga dışa bakan dört simetrik kirişe yansıtılırken y Yönde, yansıma dışa bakan iki simetrik kalem ışınıdır.
Bu tür çok bitli anizotropik olarak kodlanmış meta yüzey, çok işlevli cihazlarda iyi uygulama olanaklarına sahiptir.Çift polarizasyon özellikleri, elektromanyetik dalgaların etkili kontrolünü sağlamak için dalga biçimi sapmasını ve ışın ayırmayı etkin bir şekilde birleştirebilir; terahertz dalga iletişimi alanında, Çok kutuplu modüle edilmiş terahertz dalga sinyali, bilgi kapasitesini artırabilir ve iletim ve iletişim oranını etkili bir şekilde geliştirebilir; ayrıca, çift kutuplu görüntü kodlama, dijital holografik görüntüleme alanında büyük gelişme potansiyeline sahiptir.
2.2 Vorteks ışını
Vorteks ışını, dairesel profil kuvvetine ve spiral faz dalga cephesine sahip bir kiriştir ve yörüngesel açısal momentumu (OAM) taşır. exp (il) ifadesiyle ifade edilebilir, yani bir faz faktörü = il vardır, burada düzlemin yayılma yönüne dik dönme azimutudur ve topolojik yüklerin sayısı l bir dalga boyu içindeki bükülmelerin sayısıdır. Yörüngesel açısal momentum L, L = lh denklemini kullanabilir; burada h, Planck sabitidir.
Terahertz frekans aralığında, boyutun keskin bir şekilde küçültülmesi, geleneksel büyük boyutlu kademeli spiral faz plakasını artık uygulanamaz hale getirir; anten dizisi besleme ağının karmaşıklığı da vorteks ışınlarının uygulanmasını sınırlar. Ek olarak, yapay elektromanyetik metasurfun dönen azimutunun profiline rezonans veya P-B değiştirme fazı eklenir ve vorteks ışını, esnek faz ayarlamasıyla etkin bir şekilde oluşturulur.
Şu anda, yapay meta yüzeylerde vorteks ışınlarını harekete geçirme yöntemleri, Tablo 2'de gösterildiği gibi, esas olarak üç kategoriye ayrılmıştır.
2.2.1 Doğrusal polarize dalgalar girdap ışınlarını uyarır
2011 yılında, Harvard Üniversitesi Yu Nanfang ve GENEVET P ve arkadaşları, genelleştirilmiş Snell yasası temelinde V şeklindeki mikro yapıların faz rezonans özelliklerini kullanarak meta yüzeyde / 4 faz farkıyla 8 bölgeyi böldüler ve ± 1 dereceli girdabı gerçekleştirdiler. Şekil 7'de gösterildiği gibi "Science" dergisinde yayınlanan Beam. Daha sonra, çeşitli yapılara (C-şekilli, U-şekilli, L-şekilli vb. Dahil) metasuraylara dayalı olarak vorteks kirişlerinin oluşumuna ilişkin araştırmalar hızla geliştirilmiştir.
V şeklindeki mikro yapı, Şekil 8'de gösterildiği gibi doğrusal polarize dalgaların uyarılması altında simetrik ve asimetrik rezonans modları oluşturabilir. İki rezonans modunun kuplajı, 0-2 faz kaymasını etkili bir şekilde kapsayabildiğinden, elektromanyetik dalga faz kontrolü için elverişlidir.
Fazın halka alanına göre bölünmesine yönelik bu tasarım yöntemi basit ve işlenmesi kolaydır.Şekil 9, çok aşamalı vorteks ışını oluşturma yöntemini gösterir.Vorteks ışını modları, spektrum kullanımını geliştirmek ve kablosuz iletişimde bilgi kapasitesini artırmak için büyük önem taşıyan birbirine diktir. .
2.2.2 Dairesel polarize dalga, girdap ışınını uyarır
Rezonans formu ile karşılaştırıldığında, P-B fazı prensibine dayanan yüksek sıralı girdap demeti oluşturma yöntemi, tasarımda daha basittir ve dönen birim yapısının yön açısı ile gerçekleştirilebilir. Şekil 10, ± 2 dereceli girdap demetleri oluşturmak için bir yöntemi göstermektedir Metasurface dizisi, halka şeklindeki dönen birim yapısının azimut açısına göre 2'yi kaplamaktadır ve yön açısı fazı 4'yi kapsamaktadır Topolojik yük sayısı L, sol ve sağ dairesel polarize dalgaların gelişi altında elde edilebilir. ± 2 vorteks ışını.
2.2.3 Plazma yüzey dalgaları tarafından uyarılan girdap ışınları
2018'de, Şangay Bilim ve Teknoloji Üniversitesi'nden Akademisyen Songlin Zhuang ve Avustralya'daki Melbourne Üniversitesi'nden oluşan ekip, Şekil 11'de gösterildiği gibi, terahertz vorteks ışınının yörüngesel açısal momentumunu kontrol etmek için yüzey plazma dalgalarının kullanımında bir atılım yaptı.
Dikdörtgen yarık yapı, metal film üzerine oyulur ve dairesel bir halka düzeninde düzenlenir.Hava yarığının geometrik fazı ayarlanarak, gelen dairesel polarizasyon dalgası altındaki herhangi bir yörüngesel açısal momentumun topolojik yük sayısının ayarlanması gerçekleştirilir.Bu yöntem, Terahertz iletişimi ve yörüngesel açısal momentum kontrolü gibi gelecekteki uygulamalar büyük potansiyele sahiptir.
2.3 Düzlemsel hiperlens
Geleneksel mercek, uzamsal faz birikimi yoluyla gelen dalganın odaklanmasını gerçekleştirir.Bu nedenle, yüzeydeki farklı faz dağılımının, homojen olmama ve belirli kalınlık özelliklerini gösterecek şekilde malzemenin kalınlığına göre ayarlanması gerekir. Bunun tersine, metasuray bazlı bir mercek, ihmal edilebilir kalınlığa sahip bir düzlemde gelen dalganın faz modülasyonunu başarabilir ve böylece merceğin boyutunu büyük ölçüde azaltabilir. Odaklanmayı başarmak için, meta yüzeyler genellikle olay düzlemi dalga cephesini küresel bir dalga cephesine yeniden şekillendirir. Düzlem merceğindeki her noktanın faz kayması ile konumu arasındaki ilişki şu şekildedir:
Formülde, ab ani fazdır, F merceğin odak uzaklığıdır ve R, merceğin radyal olarak dışına dağıtılan mesafedir. Şu anda düzlemsel hiper lensler, Tablo 3'te gösterildiği gibi malzemelerin ayarlanabilirliğine göre iki kategoriye ayrılabilir.
2.3.1 Statik düzlemsel hiperlens
Statik düzlemsel hiper lensler genellikle tek katmanlı veya çok katmanlı mikro yapı dizilerinden oluşur. 2015 yılında, Tianjin Üniversitesi'nden Profesör Zhang Weili'nin ekibi, Şekil 12'de gösterildiği gibi, 0,4 THz bant genişliğine sahip bir uçak hiperlensi önerdi. Rezonans fazına dayanan C tipi tek katmanlı metal yapı, 2 faz kaymasını etkili bir şekilde kapsayabilir ve dizi birimi yapısının geçirgenliği yaklaşık 0,5'te stabilize edilebilir.
Tek katmanlı veya çok katmanlı metale dayanan bu tür düzlemsel hiperlensler, tatmin edici faz modülasyonu öncülüğünde ışının geniş bant odaklanması gibi çeşitli işlevleri gerçekleştirebilir. Bu statik düz lensler, lazer mikroskobu, görüntüleme ve spektroskopide yaygın olarak kullanılabilir.
Şekil 13, çok odaklı bir düzlem merceğini göstermektedir. Geometrik faz kontrolüne dayanan spin seçici düzlemsel lens, çoklu odaklamayı elde etmek için geniş bir frekans bandındaki iki ayrı odak noktasına farklı dönüş durumlarındaki olay dalgalarını odaklayabilen bir birim yapısı olarak bir yarık anten kullanır. Bu tür çok odaklı düzlem aynası, kompakt görüntüleme sistemleri ve optoelektronik cihazların geliştirilmesi için olanaklar sağlar.
2.3.2 Ayarlanabilir düzlemsel hiperlens
Ayarlanabilir düzlemsel hiperlens, iki boyutlu malzemeler ve faz değişim malzemeleri aracılığıyla düzlemsel hiper lenslerin işlevsel ayarını gerçekleştirir. Grafen süper lens, aktif grafeni bir metal veya dielektrik üst yüzey ile birleştirerek veya üst yüzeyin malzemesi olarak doğrudan grafen yapısını kullanarak dalga cephesini kontrol eder.
Şekil 14 (a), dikdörtgen bir açıklık dizisinden oluşan grafen bazlı ayarlanabilir yansıtıcı odaklama lensini göstermektedir. Fermi grafen seviyesini ayarlayarak, yüzey iyonik hacim eksimerinin optik özellikleri dinamik olarak ayarlanır ve bu da yansıyan ışığın fazında ani bir değişikliğe yol açar. Terahertz dairesel polarize dalganın odak yoğunluğunun veya odak uzunluğunun dinamik kontrolünü gerçekleştirebilir ve odak dinamik aralığı 44 m'ye ulaşabilir.
Vanadyum dioksit (VO2) bazlı faz değişim malzemesi, ışık kontrolü yoluyla metal durumu ile orta durum arasındaki dönüşümü gerçekleştirebilir.VO2 kullanan dinamik holografik yüzey ve dielektrik silikon tasarımı kullanan polarizasyon anahtarı, aktif düzlemi metasuraya dayalı olarak kolayca genişletebilir. Optik bileşenler, ışığa duyarlı otomatik odaklamalı kameralar için ultra hızlı yakınlaştırmalı düz lens uygulamasında büyük potansiyele sahiptir.
2.4 Holografik görüntüleme
1948'de, hologramın arkasındaki dağınık ışını (optik olarak kaydedilmiş bir girişim deseni) aydınlatarak nesnenin üç boyutlu görüntüsünü yeniden yapılandıran holografik görüntüleme teknolojisi GABOR E D tarafından önerildi. O zamandan beri, holografik görüntüleme, yeniden yapılandırılabilir uzaysal ışık modülatörleri (SLM'ler) gibi bilgisayarın yeniden yapılandırılabilirliği yardımıyla yaygın olarak kullanılmaktadır. Faz üzerindeki metasurtanın esnek kontrolü, holografik görüntüleme teknolojisinin daha da gelişmesine yol açmıştır.Gerchberg-Saxton yinelemeli algoritma ile birleştirilmiş terahertz holografik faz plakası, 3B dijital görüntüleme, bellek depolama, terahertz optik bilgi iletimi, yarı iletken taşıyıcı taşıma ve diğer uygulamalarda kullanılır. Olağanüstü uygulama değerine sahiptir.
3 Özet ve görünüm
Metasurface, geleneksel elektromanyetik bileşenlere en umut verici alternatiflerden biridir ve son derece entegre minyatürleştirilmiş optoelektronik cihazlar için daha uygundur. Terahertz bandında verimlilik, temel performans faktörlerinden biridir ve mevcut meta yüzeylerin verimliliğinin daha da iyileştirilmesi gerekir. Yarı iletkenler veya yüksek kırılma indisli ortamlar daha uzun dalga boylarında daha az kayba sahip olduklarından, özellikle tüm dielektrik silikon üst yüzeyler yaygın olarak kullanılmaktadır, aktif meta yüzeyleri gerçekleştirmek için, faz değişim malzemeleri, iki boyutlu malzemeler, sıvı kristaller vb. verim. Ek olarak, pratik uygulamalar açısından bakıldığında, esnek bir alt tabaka üzerinde hazırlanan üst yüzey, geniş bir uygulama değerleri yelpazesine sahiptir.
Geçtiğimiz birkaç yıl içinde, meta yüzey cihazları hızla gelişti, ancak cihaz entegrasyonunda ve kayıpların daha da azaltılmasında tatmin edici ve eksiksiz bir çözüm bulmak için hala uzun bir yol var. Öngörülebilir gelecekte, meta yüzey cihazları daha fazla pratik uygulama değeri sunacak ve bu da terahertz optik sistemlerin entegrasyonunun geliştirilmesini destekleyecektir.
Referanslar
LANDY N I, SAJUYIGBE S, MOCK J J, ve diğerleri.Mükemmel metamalzeme soğurucu. Physical Review Letters, 2008, 100 (20): 207402.
LI W, VALENTINE J. Metamalzeme mükemmel soğurucu bazlı sıcak elektron ile ışık algılama Nano Mektupları, 2014, 14 (6): 3510-3514.
HAO J, WANG J, LIU X, ve diğerleri.Plazmonik bir metamalzemeye dayalı yüksek performanslı optik emici.Applied Physics Letters, 2010, 96 (25): 251104.
SCHURIG D, MOCK J J, JUSTICE B J, ve diğerleri, mikrodalga frekanslarında metamalzeme elektromanyetik pelerin. Science, 2006, 314 (5801): 977-980.
ALU A, ENGHETA N. Plasmonik ve metamalzeme kaplamalarla şeffaflığın sağlanması Fiziksel İnceleme E, 2005, 72 (1): 016623.
CAI W, CHETTIAR U K, KILDISHEV AV, ve diğerleri Metamalzemeler ile optik gizleme. Nature Photonics, 2007, 1 (4): 224-227.
MODI A Y, BALANIS C A, BIRTCHER CR, ve diğerleri.Yapay manyetik iletkenler kullanılarak ultra geniş bantlı radar kesit küçültme yüzeylerinin yeni tasarımı.Antenler ve Yayılmada IEEE İşlemi, 2017, 65 (10): 5406-5417.
ZHOU L, ZHAO G Z, LI Y H.L-şekilli metamalzemeye dayalı geniş bant terahertz polarizasyon dönüştürücü.Lazer ve Optoelektronik İlerleme, 2018, 55 (4): 041602.
CAO J G, ZHOU Y X. Izgara yapılı grafen metamalzeme ile terahertz dalgasının polarizasyon modülasyonu.Lazer ve Optoelec, Tronics Progress, 2018, 55 (9): 092501.
FANG N, LEE H, SUN C, ve diğerleri. Gümüş süperlens ile alt kırınım sınırlı optik görüntüleme. Science, 2005, 308 (5721): 534-537.
KARIMI E, SCHULZ S A, DE LEON I, et al.Plazmonik bir metasurface kullanarak görünür dalga boylarında optik yörünge açısal momentum oluşturma Işık: Bilim ve Uygulamalar, 2014, 3: e167.
CUI T J, QI M Q, WAN X, ve diğerleri Kodlama metamalzemeleri, dijital metamalzemeler ve programlanabilir metamalzemeler.Işık: Bilim ve Uygulama, 2014, 3: e218.
WEN D, YUE F, LI G, ve diğerleri. Helicity çoğullamalı geniş bantlı meta yüzey hologramları. Nature Communications, 2015, 6: 8241.
Yu Nanfang, GENEVET P, KATS MA, ve diğerleri.Faz süreksizlikleriyle ışık yayılımı: genelleştirilmiş yansıma ve kırılma yasaları. Science, 2011, 334 (6054): 333-337.
HUANG L, CHEN X, MUHLENBERND H, vd.Işık yayılmasını kontrol etmek için dispersiyonsuz faz süreksizlikleri Nano Letters, 2012, 12 (11): 5750-5755.
JIANG SC, XIONG X, HU Y S, ve diğerleri.Simetri kaynaklı anormal yansıma yoluyla dairesel polarize ışığın yüksek verimli üretimi Fiziksel İnceleme B, 2015, 91 (12): 125421.
GAO L H, CHENG Q, YANG J, vd.Çok bitli kodlama metasurface ile terahertz dalgalarının geniş bant difüzyonu.Işık: Bilim ve Uygulama, 2015, 4 (9): e324.
LIANG L J, QI M Q, CUI T J, vd. Esnek ve uyumlu kodlama metamalzemeleri ile anormal Terahertz yansıması ve saçılması. Advanced Optical Materials, 2015, 3 (10): 1374-1380.
LIU S, CUI T J, XU Q, vd. Anisotropik kodlama metamateryaller ve bunların farklı polarize terahertz dalgalarına güçlü manipülasyonu.Işık: Bilim ve Uygulama, 2015, 5 (5): e16076.
PAQUAY M, IRIARTE J C, EDRRA I, ve diğerleri.Radar kesitinin azaltılması için ince AMC yapısı Antenler ve Yayılma Üzerine IEEE İşlemleri, 2007, 55 (12): 3630-3638.
ALLEN L, BEIJERSBERGEN M W, SPREEUW R J, ve diğerleri.Işığın yörüngesel açısal momentumu ve laguerre gauss lazer modlarının dönüşümü.Fiziksel İnceleme A, 1992, 45 (11): 8185-8189.
GENEVET P, YU N, AIETA F, et al.Faz süreksizliklerine dayalı ultra ince plazmonik optik vorteks plakası.Uygulamalı Fizik Mektupları, 2012, 100 (1): 013101.
YUE F, WEN D, XIN J, ve diğerleri.Tek bir plazmonik üst yüzey ile vektör girdap ışını üretimi ACS Photonics, 2016, 3 (9): 1558-1563.
KARIMI E, SCHULZ S A. Plasmonik bir meta-yüzey kullanarak görünür dalga boylarında optik yörünge açısal momentum oluşturma Işık: Bilim ve Uygulamalar, 2014, 3: e167.
ZHAO H, QUAN B G.Terahertz bandındaki bir üst yüzeye dayalı yörüngesel açısal momentum çoğullama ve çoğullama çözme gösterimi.ACS Photonics, 2017, 5 (5): 1726-1732.
ZANG X F, ZHU Y M, MAO C X, et al.Geometrik ve dinamik faza dayalı terahertz plazmonik girdapta manipülasyon. Advanced Optical Materials, 2018, 7 (3): 1801328.
SUN J, WANG X, XUT, ve diğerleri.Nano ölçekte dönen ışık. Nano Mektuplar, 2014, 14 (5): 2726-2729.
WANG Q, ZHANG X, XU Y ve diğerleri. Geniş bantlı bir metasur-yüz tabanlı terahertz düz lens dizisi. Advanced Optical Materials, 2015, 3 (6): 779-785.
YANG Q, GU J, XU Y ve diğerleri.Etkili terahertz dalga kontrolü için doğrusal olmayan faz profillerine sahip geniş bant ve sağlam metaller.Gelişmiş Optik Malzemeler, 2017, 5 (10): 1601084.
WANG S, WANG X, KAN Q ve diğerleri.Metasurface lensine dayalı olarak spin seçimli odaklama ve görüntüleme. Optics Express, 2015, 23 (20): 26434-26441.
DING P, LI Y, SHAO L, ve diğerleri.Terahertz dalgalarının dinamik odaklanması için grafen açıklık tabanlı metaller. Optics Express, 2018, 26 (21): 28038-28050.
LIU X B, WANG Q, ZHANG X Q ve diğerleri.Bir vanadyum dioksit entegre metasurf kullanarak termal olarak bağımlı dinamik meta-holografi.Gelişmiş Optik Malzemeler, 2019 (4): 1-7.
LONGQING C, KUMAR S Y, HUIFANG Z, vd. Ultra hızlı polarizasyon anahtarlama ve dinamik ışın bölme için alloptik aktif THz meta yüzeyleri.Işık: Bilim ve Uygulamalar, 2018, 7: 28.
GABOR E D. Holografi ile karakter tanıma Nature, 1948, 208: 422-423.
LAZAREV G, HERMERSCHMIDT A, KRUGER S, et al.Optik görüntüleme ve metroloji: ileri teknolojiler Wiley-VCH, Weinheim, Almanya, 2012.
HU D, WANG K X. Ultrathin terahertz düzlemsel elemanlar. Advanced Optical Materials, 2013, 1 (2): 186-191.
yazar bilgileri:
Kou Wei1, Chen Ting1, Yang Ziqiang1, Liang Shixiong2
(1. Elektronik Bilimi ve Mühendisliği Okulu, Çin Elektronik Bilimi ve Teknolojisi Üniversitesi, Chengdu 610054, Sichuan;
2. Uygulamaya Özel Entegre Devreler Anahtar Laboratuvarı, Çin Elektronik Teknolojisi Grup Şirketi 13. Araştırma Enstitüsü, Shijiazhuang, Hebei 050051)
